|
由於EMC 在1988，利用極化帶電的輕子(Muon)打在極化的靶上( 質子 )，作非彈性散
射實驗來探討質子的內部自旋結構，以現當0.01＜x＜0.7時，質子的自旋結構方程式
g (x) 的積分值： g (x)dx=0.114±0.012±0.026這個結果讓人感到很奇怪，
質子內部份子，夸克自旋對於質子的自旋結構貢獻是如此的少！於是基於總角動量(J
)等於軌角動量(L )和自旋角動量(1/2σ )之和，認為其余質子的自旋，應該由夸克
(puark) 和膠子(gluon) 的角動量來提供：1/2=△q+L +△G 。
本篇論文，希望利用Friedberg-Lee 的，孤立子袋模型來描述強子(hadron)的性質，
孤立子袋模型引進一個純量場—σfield， 此純量場把夸克和膠子一一局限在一個範
圍內—袋子，σ是描述膠子場(gluon field) 間效互作用的集合(collective)效應，
因此孤立子袋模型最大的特色是：具有完整的Hamiltonian ，並且有勞倫玆不變性
(Lorentz-invariant) 更能解波動方程式。
既然夸克的自旋為1/2 ，自然其波動函數必能滿足Dirac 等式方程式：(α‧p=gβσ
)Φ=EΦ ，再配合一些實驗已得的數據，如袋子半徑R=1.2fm ，質子電荷半徑均方值
(r.m.s) 為0.83fm，把夸克在袋中各能階的波函數，能量和gσ 值分別求出，有了基
能波動方程式，實際去計算質子的總角動量的期望值: ＜L ＜=0.2259; ＜1/2σ ＞=
0.2685。
以袋模型來描述強子(hadron)的性質，總是把袋子的狀態局限於局部化(localized)
的但事實上實驗中，其袋子非靜止，亦即帶有動量，是在移動的，因此我們希望建立
袋子的動量本徵態，然後再去研究強子的性質。引用E.G lubeck, and L.wilets所發
表的論文，用量子力學浮動—同調整態(coherent state)來描述σ field，利用Pei-
ers amd Yoccoz的投影(projection)方法，把動量等於零的本徵態建立起來，然後再
看看夸克的軌角動量和自旋角動量的期望值：＜L ＞=-3.45×10 ; ＜1/3σ ＞=0.3
29。
#50008890.abs
#50008890.abs
|